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{{NoteTA
|G1=Physics
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{{unreferenced|time=2010-09-08T02:44:44+00:00}}
{{熱力學}}
'''多方过程'''是[[热力学过程]]的一种，服从以下关系式：

:<math>\ P V^n = C</math>,

其中''P''是[[压强]]，''V''是[[体积]]，''n''是任意一个[[实数]]（多方指数），''C''是一个常数。这个方程可以用来准确地描述一定的[[热力学系统]]的特征，主要是[[气体]]的[[膨胀]]或[[压缩]]。

* 如果''n < 0''，则发生了[[爆炸]]。
* 如果''n = 0''，则''PV<sup>0</sup>=P=常数''，过程是一个[[等压过程]]。
* 如果''n = 1''，则''PV=NkT=常数''，它是一个[[等温过程]]。
* 如果''1 < n < <math>\gamma</math>''，则它是一个准绝热过程，如[[内燃机]]中的爆炸过程和{{link-en|蒸气压缩制冷|Vapor-compression refrigeration}}中的压缩过程。
* 如果''n = <math>\gamma</math> = C<sub>p</sub>/C<sub>V</sub>''，则它是一个[[绝热过程]]。
: 注意到<math>1 \le \gamma \le 2</math>，这是因为<math>\gamma=\frac{C_p}{C_V}=\frac{C_V+R}{C_V}=1+\frac{R}{C_V}= \frac{C_p}{C_p-R}</math>。（参见[[绝热指数]]）
* 如果''n = <math>\infty</math>''，则它是一个[[等容过程]]。

==多方过程的热力学第一定律==
多方过程的[[热力学第一定律]]具体形式如下：
:<math>Q = NC_{V,m} \Delta T + \frac{NR\Delta T}{1-n}</math>
公式右边第一项表示气体内能变化，第二项为'''气体对外界'''所做的功。<math>N,C_{V,m},R,n</math>分别是该气体的物质的量、摩尔定体热容、[[气体常数|普适气体常数]]和多方指数。

==多方流体==
多方流体是理想的流体模型。一个多方流体是一种[[正压]]的流体，状态方程为：

:<math>
\ P = K  \rho^{(1 + 1/n)}
</math>

其中<math> P </math>是压强，<math> K </math>是一个常数，<math> \rho </math>是密度，<math> n </math>是多方指数。

通常也写为以下形式：

:<math>
\ P = K \rho^\gamma
</math>

其中<math> \gamma = (1 + 1/n) </math>。

==绝热指数==

在[[等熵]]的理想气体中，<math> \gamma </math>是比热容的比值，称为[[绝热指数]]。

一个等温的理想气体也是多方气体。在这里，多方指数等于一，与绝热指数<math> \gamma </math>不同。

为了区分两个<math> \gamma </math>，多方指数有时写成大写的<math> \Gamma </math>。

<math>
n = \frac{1}{\Gamma - 1}.
</math>

== 其他 ==
利用了多方流体的[[莱恩－埃姆登方程]]的一个解是[[多方球]]。

==参见==
* [[热力学]]

[[Category:热力学过程]]